Основни путеви размене топлоте су проводљивост, конвекција и зрачење. Да би ефикасно распршили топлоту, људи често смањују топлотни отпор путање топлотног тока и повећавају коефицијент конвекције, често занемарујући топлотно зрачење. ЛЕД лампе углавном користе природну конвекцију за одвођење топлоте. Расхладни елемент брзо преноси топлоту коју генерише ЛЕД на површину хладњака. Због ниског коефицијента конвекције, топлота се не може на време распршити у околни ваздух, што доводи до повећања површинске температуре и погоршања радног окружења ЛЕД-а. Повећање емисивности може ефикасно уклонити топлоту са површине хладњака кроз топлотно зрачење. Алуминијумски хладњаци обично повећавају површинску емисивност кроз анодизацију. Сами керамички материјали поседују високе карактеристике емисивности, елиминишући потребу за сложеном накнадном{7}}обрадом.
Механизам зрачења Механизам зрачења керамичких материјала генерише се не-резонантним ефектима насумичних вибрација два-фонона и више-фонона. Керамички материјали високе{4}}емисивности као што су силицијум карбид, метални оксиди и бориди показују изузетно јаке инфрацрвене-активиране поларне вибрације. Ове поларне вибрације поседују снажне анхармоничке ефекте, што доводи до коефицијената апсорпције у њиховим дуплим-фреквенцијским и супер-областима који су обично реда величине 100–100 цм⁻¹. Ово одговара ниској рефлексивности преостале рефлексијске траке у области апсорпције средњег{12}}интензитета, чиме се фаворизује формирање релативно равног, јаког опсега зрачења.
Генерално, опсези зрачења са високом ефикасношћу топлотног зрачења протежу се од јаке резонантне таласне дужине до читаве комбинације два-фонона и супер{1}}области фреквенције у краткоталасном опсегу, укључујући неке регионе комбинације вишефона. Ово је уобичајена карактеристика опсега зрачења већине керамичких материјала-са високом емисивношћу. Може се рећи да јаки опсези зрачења првенствено потичу од два-фонона комбинованог зрачења у овом опсегу таласних дужина. Уз неколико изузетака, опсези зрачења опште радијационе керамике су концентрисани у областима са два-фонона и три-фонона већим од 5 м. Стога, за инфрацрвену радијативну керамику, зрачење у опсегу таласних дужина 1–5 м углавном потиче од-прелаза слободних носилаца наелектрисања или директних прелаза електрона са нивоа енергије нечистоће у проводни опсег, док се зрачење у опсегу таласних дужина већим од 5 м углавном приписује} комбинацији радија два {на{15}.
